Расчет  производится по формулам:

(для паза по рис. 3-52,а);

(для паза по рис. 3-52,б), где .

Для нормальных машин  = 0,8  2.

Коэффициент проводимости дифференциального рассеяния  в большой степени зависит от числа пазов q₁ (или q₂). шага обмотки. Рассматриваемое рассеяние определяется потокосцеплениями, которые создают высшие гармоники поля, например, статора с его обмоткой. Они наводят в обмотке э.д.с. той же частоты, что и 1-я гармоника поля (§ 3-4,б). Практически они зависят только от тока статора и от проводимости воздушного зазора. Просуммировав указанные э.д.с. и разделив полученную сумму на ток, мы найдем сопротивление х_д, соответствующее дифференциальному рассеянию (или высшим гармоникам поля). От х_д мы можем перейти к коэффициенту . Его значение  = 1  2,5. Оно тем меньше, чем больше число пазов q, длина воздушного зазора и чем ближе у к 0,83.

Для упрощения расчетов иногда составляют эмпирические формулы, рассматривая вместо дифференциального рассеяния поле рассеяния между соседними коронками (внешними поверхностями) зубцов. Индукционные трубки этого поля проходят через воздушные зазоры и частично через коронки зубцов противолежащей части машины. Их магнитная проводимость определяется в основном длиной воздушного зазора .

Коэффициент проводимости рассеяния лобовых частей обмотке  зависит от длины лобовой части. Его значение  = 0,6 ¸ 1,5.

В относительных единицах измерения

; .          (3-168)

Для нормальных машин  о.е.

При больших скольжениях (s > 0,10), при которых обычно в обмотках имеют место большие токи, х₁ и х₂ несколько уменьшаются, так как уменьшаются  и х_д из-за насыщения тех стальных участков, по которым частично проходят индукционные трубки соответствующих полей рассеяния. Кроме того, х₂ уменьшается из-за неравномерного распределения тока по сечению стержней обмотки ротора, с чем приходится считаться при глубоких пазах и высоких стержнях (§ 3-19,в).

Вверх

Глава 4