На рис. 4-20 видно, что кривая поперечного поля сильно искажается. Особенно резко в ней проявляется третья гармоника B_qx3. В кривой фазной э.д.с. мы будет также иметь третью гармонику. Она будет тем больше, чем больше F_q, т. е. будет увеличиваться при увеличении активного тока Icos ψ.

В кривой междуфазного напряжения (при соединения обмотки статора в звезду) все гармоники с номером, кратны трем, пропадают, так как они при обходе контура, состоящего из двух фаз, направлены в противоположные стороны. В кривой фазного напряжения они будут иметь место. Это обстоятельство иногда приходится иметь в виду при использовании нулевой точки обмотки статора.

В линейном напряжении при соединении обмотки статора в треугольник также не будет третьих гармоник, так как для них обмотка будет замкнута накоротко. Однако в этом случае по треугольнику будет циркулировать ток, созданный третьими гармониками фазных э.д.с., поэтому обмотку статора явнополюсной машины, как правило, соединяют в звезду.

Покажем теперь, как производится построение диаграммы явнополюсной машины по расчетным данным для определения н.с. обмотки возбуждения и изменения напряжения. При построении диаграммы будет показано, как определяется угол ψ, который необходим для вычисления F_ad и F_aq. Обычно считают, что амплитуда первой гармоники поперечного поля реакции якоря пропорциональна н.с. F_aq, так как проводимость индукционных трубок этого поля определяется главным образом проводимостью воздушных промежутков. Поэтому для определения E_aq можно воспользоваться прямолинейной частью характеристики холостого хода или в случае необходимости ее продолжением.

На рис. 4-23 показано построение диаграммы явнополюсного генератора, работающего с отстающим током.

Рис. 4-23. Построение диаграммы явнополюсного генератора, работающего с отстающим током.

Сначала должны быть построены векторы тока  и напряжения, значения которых, так же как и угла φ, заданы. Затем к напряжению  прибавляем падения напряжения  и . Далее на продолжении вектора  откладываем отрезок , равный . Величину  находим по характеристике холостого хода для н.с.  (рис. 4-24).

Рис. 4-24. Характеристика холостого хода. (к построению диаграммы явнополюсного генератора).

Таким образом, для определения точки D значение угла ψ не является необходимым. На линии, проведенной через точки 0 и D, будут находиться векторы продольных э.д.с. ,   (ср. с рис. 4-18). Перпендикуляр, опущенный из точки А на эту линию, равен, очевидно, э.д.с. . Из приведенного построения теперь можно найти угол ψ.

Зная угол ψ, найдем F_ad = k_dF_a sin ψ. Для определения Е₀ и E_ad нужно обратиться снова к характеристике холостого хода (рис. 4-24). Из нее по найденному значению результирующей продольных э.д.с Е₀ и E_ad, т. е. по значению , находим результирующую н.с. F_δd. Искомая н.с. обмотки возбуждения

,          (4-17)

так как при ψ > 0 F_ad действует против F_в. На рис. 4-24 показано также определение э.д.с. Е₀ и Е_ad.

Вверх

Глава 5