2.4. Магнитное поле индуктора конечной длины.
Первичный продольный краевой эффект.

Конечная длина индуктора обуславливает нарушение нормальной структуры бегущего магнитного поля на его концах и простирается также в его центральную часть. Это вызывает дополнительные побочные эффекты в движущейся полосе (вторичном теле) и ослабляет эффективность ЛАД в целом. Рассмотрим вначале физическую картину явления на примере индуктора с четным числом полюсов.

Пусть в данный момент времени токи на концах индуктора равны нулю, а МДС F проходит через максимум как показано на рис. 2.8. Волна индукции В₁ повторяет волну МДС F. Наличие на концах индуктора в данный момент времени максимумов F_m(B_1m) создает шунтирующие магнитные потоки, которые замыкаются как внутри индуктора, так и за его пределами (рис. 2.9 а, б). Магнитная индукция, обусловленная этими потоками в зазоре, в данный момент времени показана на рис. 2.10 в виде В_ш. Результирующая кривая индукция показана в виде кривой . Очевидно, что шунтирующий поток пульсирует во времени и неподвижен в пространстве, а волна B₁ перемещается со скоростью v₁. Складываясь, они делают сложную картину поля, которая меняется во времени и по длине машины. Примерный характер распределения магнитной индукции в зазоре по длине машины показан для индуктора с 2р = 4 на рис. 2.11.

Для строгого выяснения особенностей поля индуктора конечной длины следует аналитически рассмотреть эту задачу.

Рис. 2.8.

а)                                   б)

Рис. 2.9.

Рис. 2.10.

Рис. 2.11.