|
К пунктам 15 – 19. При обосновании
математической модели магнитного поля пазового рассеяния удобно
исходить из представления результирующего магнитного ноля в
зазоре в виде суперпозиции нечетных полей, созданных токами
пазов. При этом, исходя из соображений симметрии и очевидного
соотношения 
магнитное поле пазового рассеяния в
рассматриваемом пазу будет определяться (совпадать) с нечетным
магнитным полем, обусловленным током данного паза (рис. 2.12,6).
Для однослойной и двухслойной (без
укорочения шага обмотки, когда
 ) обмоток индуктивное сопротивление пазового
рассеяния одной из фаз определяется из уравнения
(120)
где 2pq
— полное число пазов, приходящееся на одну фазу;
 –
(121)
индуктивность поля пазового рассеяния на один паз;
 — число витков в пазу, совпадающее с числом
витков катушки однослойной обмотки и удвоенным числом витков
катушки в двухслойной обмотке;
|
