|
Применение полевых методов в электромагнитных расчетахэлектрических машин1.3.1. Коэффициенты формы поля возбуждения, потока возбуждения и расчетный коэффициент полюсного перекрытия явнополюсных синхронных машинДля ненасыщенных машин эти коэффициенты вычисляются непосредственно по определяющим их выражениям:
Рис. 1.12. К определению основных величин поля возбуждения
Bδ1m- амплитуда основной гармоники индукции поля в зазоре, Фf1m- значение потока основной гармоники поля в зазоре Фfm- наибольшее значение потока возбуждения на полюсном делении,
Bδ
– значение индукции на оси полюса,
Рис. 1.13. Картина поля при холостом ходе
На рисунке 1.13,
приведена картина поля в активной зоне явнополюсной синхронной машины при
холостом ходе. На модели не воспроизводится зубцовая зона статора, однако кривые
намагничивания стали статора и ротора заданы реальными. Основные размеры
поперечного сечения машины (зазор, полюсное деление, диаметр расточки, размеры
полюсов) взяты из примера расчета явнополюсного синхронного генератора в [1-5].
Плотность тока в обмотке возбуждения подобрана таким образом, чтобы индукции в
ярмах и в воздушном зазоре были близки к реальным значениям. На рисунке виден
след цилиндрической поверхности, проведенной в воздушном зазоре на середине его
высоты. Распределение индукции, «измеренное» на этой поверхности и сохраненное в
виде текстового файла, может быть подвергнуто гармоническому анализу. Кроме
того, интегрирование нормальной составляющей индукции вдоль этого контура
позволяет определить значение потока на полюсном делении и среднее значение
индукции. Таким образом, на модели могут быть найдены все величины, необходимые
для расчета коэффициентов
При задании постоянной и достаточно большой магнитной проницаемости для стали сердечников (µr = 10000) результаты получаются практически такими же, как и при моделировании нелинейных сталей (см. табл. 1.5). На рис. 1.14 показана модель, в которой сталь статора и ротора не воспроизводится. Задание условий Неймана на поверхностях сердечников статора и ротора соответствует заданию бесконечной магнитной проницаемости стали.
Рис. 1.14. Картина поля при холостом ходе при задании условий Неймана на поверхностях сердечников статора и ротора.
На моделях, показанных на рисунках 1.13 и 1.14, воспроизведены полные периоды поля – по два полюсных деления. На боковых границах моделей при этом в общем случае должны быть заданы периодические граничные условия (при моделировании холостого хода в силу симметрии на этих границах могут быть заданы условия Неймана). Область задачи, однако, можно сократить, ограничившись моделированием одного полюсного деления и задав на боковых границах антипериодические граничные условия. «Измеренные» данные в этом случае перед тем, как подвергнуть гармоническому анализу, следует преобразовать так, чтобы они представляли весь период поля.
Таблица 1.5
1 – модель с воспроизведением нелинейных свойств сердечников 2 – модель с µr = 104 3 – модель с граничными условиями Неймана (см. рис. 1.14) 4 – определение коэффициентов по [ГГ и СК].
При расчете
коэффициентов
где F1 – сумма падений магнитных напряжений в зубцовых зонах и ярмах статора и ротора, Fδ – магнитное напряжение воздушного зазора, δм, kδ, и kδм – максимальный зазор (под краем полюса) и коэффициенты зазора под серединой полюса (минимального) и максимального.
Для того чтобы
учесть насыщение магнитопровода при определении коэффициентов
Рис. 1.15. Картина поля при холостом ходе при воспроизведении на модели зубцовой зоны статора и нелинейных свойств стали.
В табл. 1.6,
приведены определенные по результатам моделирования значения коэффициентов
Таблица 1.6
|