П.5.   При обрыве одной из фаз ротора, например, фазы а. (рис.5) токи ос­тавшихся фаз образуют несимметричную систему, которую можно заменить двумя симметричными системами токов прямой и обратной последовательно­стей. Взаимодействие токов ротора прямой последовательности с полем ста­тора такое же, как в обычном симметричном АД. В результате этого взаимо­действия образуется вращающий, момент  M₁ . Токи ротора обратной последо­вательности создают обратное магнитное поле, наводящее в фазах статора ЭДС и токи I_s2 частоты f_s2 = f_l(1-2S). В результате взаимодействия обратного поля ротора с наведенными им токами статора образуется момент М₂. Указан­ные моменты могут быть рассчитаны при помощи схемы замещения (рис. 7).

Модуль тока статора прямой последовательности

 где

Сопротивления разветвления относительно точек 1 , 2  r₁₂ и x₁₂ рассчитывают­ся по (3) при замене r_R на r_RS , x_σS на x_RS и подстановке S = 1; сопротивление

,

где сопротивления разветвления относительно точек 3, 4 r₂₃ и х₃₄ рассчитываются по (3) при замене r_R на r_s и x_σS на x_RS и S на (2S - 1).

Модули тока ротора прямой и обратной последовательностей

Результирующий момент, действующий на ротор,

    (17)

Расчеты сопротивлений, токов и моментов рекомендуется проводить в диапазоне изменения скольжения S от 0 до 1,0 с шагом ∆S = 0,1. Отметим, что результирующий момент можно определить как

    (18)

где ток статора обратной последовательности

                            (19)