Схема соединения У/У_н—0 (рис.3.1)

Уравнения напряжений вторичной обмотки с учетом падения напряжений, создаваемых током нулевой последовательности, и уравнений (3.2) могут быть записаны в следующем виде:

  (3.6)

Здесь  — напряжения фаз без учета падения напряжения от тока нулевой последовательности.

Центр звезды фазных напряжений  совпадает с центром тяжести треугольника линейных напряжений, центр звезды действительных фазных напряжений  в соответствии с (3.6) смещен относительно центра тяжести треугольника линейных напряжений на величину Ė_оп.

Потоки нулевой последовательности Ф₀ в каждый момент времени равны друг другу и одинаково направлены, поэтому в трехстержневом трансформаторе индукционные линии этих потоков могут замыкаться только по воздуху, а в трансформаторах, имеющих стальные баки, и по стенкам баков. В том и другом случае магнитное сопротивление потоку нулевой последовательности достаточно велико, вследствие чего поток Ф₀ и наводимая им ЭДС Е₀ малы. Невелика, следовательно, и величина Е_оп, представляющая собой смещение нулевой точки звезды действительных фазных напряжений из центра тяжести треугольника линейных напряжений.

В групповом трансформаторе, состоящем из трех однофазных трансформаторов поток Ф₀ и наводимая им ЭДС Е₀ будут большими, так как индукционные линии потока Ф₀ замыкаются по тому же магнитопроводу, что и главный магнитный поток Ф, имеющему малое магнитное сопротивление. В этом случае величина Е_оп будет большой.

Для двухфазной нагрузки трансформатора в фазах вторичной обмотки протекают токи прямой и обратной последовательностей İ_a= -İ_b= İ_н; İ_c=0, которые магнитно уравновешиваются токами первичной цепи в каждой фазе